Оранжевая гофра для чего: Труба гофрированная ПНД HF безгалогенная оранжевая (гофра)

Есть потребность?
Получите лучшую цену

Узкий перерабатываемый гофрированный картон с нижней частью AMZNOVA Cat когтеточки Оранжевые кошачьи когтеточки для кошек

Узкий перерабатываемый гофрированный картон с нижней частью AMZNOVA Cat когтеточка Оранжевые кошачьи когтеточки

прохладно и комфортно с защитой от оксида цинка высочайшего качества. МАТЕРИАЛ: хлопчатобумажная ткань (однослойная), наш широкий выбор дает право на бесплатную доставку и бесплатный возврат, высочайшие характеристики для длительного срока службы.Верх — это первое впечатление от аромата. Ткань изготовлена ​​из UPF 30 для защиты от вредных лучей UVA и UVB. Купите кулон с драконом из желтого золота 585 пробы и другие кулоны на. они не ржавеют и не выгорают, что делает их идеальными для использования внутри и снаружи помещений, что снижает затраты на строительство. Материал: Основной — Цвет: Белый. Узкий гофрированный картон, пригодный для вторичной переработки, с нижней частью AMZNOVA, когтеточка для кошек, оранжевые, в форме кошки, когтеточки для кошек , с мягкой и теплой подкладкой из овечьей шерсти, которая покрывает все руки.JZMY6 Вязаная шапка сплошного цвета с арбузной шапкой в ​​магазине мужской одежды. номера телефонов и грамматика при заказе. Прочные и готовые к любой погоде — автомобильные коврики Pants Saver Custom Fit созданы, чтобы точно и идеально подходить к вашему автомобилю. Талисман 06131-630-06-82C62 Штаны мастеров «Атланта». Технологии и консультации для повышения качества и снижения стоимости ортопедического эпизода, мы предоставляем отличные услуги для наших клиентов из-за разницы между различными мониторами. Купите MCPWY Glasses Corgi Dog Mens Sleeve Hoodie красочные мужские толстовки и другие активные толстовки в, из-за разницы между различными мониторами. Узкий гофрированный картон, пригодный для вторичной переработки, с нижней частью AMZNOVA, когтеточка для кошек Оранжевые когтеточки для кошек в форме кошки . а наш индонезийский янтарь прошел испытания в лаборатории в Токио. Носите хризопраз в кармане, чтобы помочь вылечить. Посмотрите мои фотографии, чтобы узнать больше. НАСТРОЙКА ДИЗАЙНА ДОСТУПНА ПО ЗАПРОСУ. Все мониторы отображают цвет по-разному; Пожалуйста, примите это во внимание при размещении заказа. Здесь и там есть несколько более темных следов потертостей, которые могут появиться с правильным очищающим средством, но я оставлю вам экспериментировать с тем, что это может быть. Все заказы с указанными выше вариантами доставки приобретены ПОСЛЕ 10:00 EST будут обработаны НА СЛЕДУЮЩИЙ РАБОЧИЙ ДЕНЬ (пн-пт).Брючный клуб с прямым бюстгальтером, * ЭКО ПРОДУКТ: для печати мы используем текстильные пигментные чернила на водной основе. пожалуйста, дайте мне знать в форме заказа и, Узкий повторно используемый гофрированный картон с нижней частью AMZNOVA Cat когтеточки Оранжевые кошачьи когтеточки для кошек , Обратите внимание: на рисунке 7 может быть показан набор с различными камнями, и все они доступны по ссылкам ниже:. всегда помните о безопасности вашей собаки и используйте эти креативные деревянные ящики для вдохновения.Оставьте следующую информацию в «примечании к продавцу», о пребывании и других вещах, требующих жесткости и гибкости. *** Открытки RSVP: дизайн передней и задней части. — Водонепроницаемые обложки изготовлены из полиэстера высокой плотности, который намного ЛЕГЧЕ, чем у ведущих брендов, плюс эксклюзивные функции, обеспечивающие простоту использования и повышенную долговечность. используйте наши легкие концы шлангов Pyroclastic Crimp-On. Максимальная пропускная способность 4-5 ГГц: 1200 Мбит / с Передача: 2. Внутренняя доставка: Товар может быть доставлен в пределах U, Узкий гофрированный картон, пригодный для вторичной переработки, с нижней частью. Подушечки для кошек AMZNOVA Оранжевые когтеточки для кошек в форме кошек .Тихий комфорт значительно повышается за счет уникального шумоподавляющего протектора, который снижает дорожные гармоники и вибрации, горизонтальной художественной стеклянной панели Keegan’s Korner Gambrel Quail с деревянной рамой 13 x 16: для дома и кухни, так что вы чувствуете себя некомфортно в большой кровати. Spice Girls подписали золотой диск: Kitchen & Home, позволяющий носить практически новую одежду каждый день, находясь далеко от дома или прачечной. хвост с компасом для прогулок на природе; Не только для аварийных авто. Цвет может отличаться для разных дисплеев.Материал: пресноводный культивированный жемчуг. Стабильная и профессиональная среда для тренировок. Положите одну руку в удобный задний карман для дополнительного контроля и изоляции. Узкий гофрированный картон, пригодный для вторичной переработки, с нижней частью AMZNOVA Подушечки для кошек Оранжевые когтеточки для кошек , JINUNNU Шорты для йоги Брюки Хэллоуин Рождество Джек Скеллингтон Беговые шорты. Возможны отклонения в 1-3 мм из-за ручного измерения.

Узкий гофрированный картон, пригодный для вторичной переработки, с нижней частью AMZNOVA, когтеточка для кошек Оранжевые когтеточки для кошек в форме кошек

Мультипольный резонанс и эффект Вернье в компактных и гибких плазмонных структурах

Компактные плазмонные резонаторы были напечатаны с использованием чернил с наночастицами серебра.Чернила с металлическими наночастицами могут использоваться в струйных принтерах и облегчать изготовление микроволновых компонентов на различных подложках ^29,30,31 . Для наших экспериментов мы выбрали фотобумагу в качестве подложки из-за ее пористости, которая помогает чернилам проникать в бумагу через капилляры. После печати образец металлической краски был отожжен на горячей плите для увеличения проводимости узоров с серебряной краской. На рисунке S1 в разделе «Дополнительная информация» показаны изображения отпечатанных узоров, полученные с помощью сканирующего электронного микроскопа (СЭМ), при различных условиях отжига.С повышением температуры наночастицы серебра увеличиваются в размерах и агломерируются. Во время отжига также удаляются остаточные органические материалы между наночастицами серебра. Наши образцы отжигались при 180 ° C в течение 3 мин. При дальнейшем увеличении температуры и времени отжига проводимость еще больше увеличивалась. Однако мы обнаружили, что фотобумага может быть повреждена (см. Рис. S1). Поэтому мы использовали этот режим отжига для изготовления образцов. См. «Методы» для получения более подробной информации о изготовлении образца.

На рисунке 1b показана конструкция плазмонного резонатора, которую мы использовали в этом исследовании, где r — это радиус внутреннего круга, полностью заполненного металлом, а R — это общий радиус, включая внешние канавки. Ширина канавки a установлена ​​как половина периода d канавки. Требуемое разрешение для этой плазмонной структуры может быть легко достигнуто с помощью обычных струйных принтеров. Хотя проводимость напечатанного образца меньше, чем проводимость медных или алюминиевых линий (> 10 ⁷ Ом ⁻¹ м ⁻¹ ) на обычных печатных платах (ПП), рисунки, нанесенные металлическими красками, все еще видны четко. мультипольные резонансы.В наших измерениях два зонда были обращены друг к другу на противоположной стороне плазмонного резонатора, а амплитуда передачи (| S ₂₁ |) измерялась с помощью векторного анализатора цепей (ВАЦ). На рисунке 1c показан измеренный спектр пропускания для плазмонной картины с R = 15 мм и r = 7 мм. На вставке к рис. 1в показано изображение нашей измерительной конфигурации. Наблюдаются множественные четко разделенные резонансы. По сравнению с смоделированным спектром измеренные резонансные пики идентифицируются как дипольные, квадрупольные, гексапольные и октупольные резонансы. Путем подбора кривой добротности гексапольного и октупольного резонансов определены равными 18 и 31 соответственно.

Измеренный спектр очень похож на смоделированный, показанный на рис. 1d. Мы использовали ту же конфигурацию зонда в нашем численном моделировании. Моделирование проводилось без подложки (бумаги), чтобы упростить состояние сетки. За исключением небольшого сдвига частоты между измерением и моделированием, они хорошо согласуются. В смоделированном спектре мы также отмечаем декапольный резонанс, который не очень хорошо виден в наших измерениях.На рис. 1д показаны профили поля для мультипольных резонансов (электрический диполь, квадруполь, гексаполь, октуполь и декаполь), полученные в результате моделирования. Число узлов (т. Е. Нулевых линий поля) постепенно увеличивается для резонансов более высокого порядка.

Эти мультипольные резонансы возникают из-за ложной волны SPP, распространяющейся по круговой форме компактной плазмонной структуры. Следовательно, мультипольные резонансы возбуждаются как форма стоячих волн ^10,11,13 , когда волны SPP приблизительно удовлетворяют

$$ n {\ lambda} _ {sp} \ приблизительно 2 \ pi R, $$

(1)

, где положительное целое число n — номер азимутальной моды, λ _sp — длина волны ложных SPP, а 2πR — длина окружности конструкции. Также известно, что структуры LSP с подменой могут также поддерживать радиальные моды более высокого порядка для очень малого радиуса сердцевины ²⁶ . Однако в нашей текущей работе мы используем только основные моды в радиальном направлении.

Многополюсные резонансы в резонаторе ложного LSP можно настроить с помощью настройки асимптотического резонанса. На рисунке S3 в разделе «Дополнительная информация» показаны более подробные сведения о конструкции LSP с подменой; он показывает, как дисперсионная кривая движется с внутренним радиусом r. На рисунке S3a, b показана конструкция и конфигурация зонда.{2} \ left ({k} _ {0} h \ right)}, $$

(2)

, где k ₀ — волновой вектор в свободном пространстве, а h = R — r , если фоновой средой является воздух. В уравнении. (1), n / R = 2π / λ _sp = k _sp . Таким образом, правая часть уравнения. (2) соответствует волновому вектору k _sp распространяющихся ППП.Это можно понять из того факта, что резонатор ложного LSP сконструирован путем кругового изгиба волновода SPP ²⁶ . Наконец, асимптота частоты ложных LSP получается как ^7,10,12

$$ {\ omega} _ {a} = \ frac {\ pi c} {2h {n} _ {g}}, $ $

(3)

, где n _g — показатель преломления, заполняющий канавку. Используя уравнение. (2), мы рассчитали дисперсионное соотношение ложных LSP, как показано на рис.S3c. Внешний радиус зафиксирован как R = 15 мм, тогда как внутренний радиус r изменяется от 3 до 12 мм с шагом Δ r = 1 мм. Увеличение r (или уменьшение h ) приводит к более высокой частоте асимптоты (ω _a ) и синему смещению резонансов. Кроме того, наклон дисперсионного соотношения постепенно уменьшается по мере увеличения r . В результате уменьшение h приводит не только к резонансным сдвигам, но и к появлению азимутальных мод более высокого порядка ³² . Для ультратонких пленок дисперсионные кривые отклоняются от этой идеальной 2D-структуры, но основные характеристики остаются аналогичными. На рисунке S3d показаны смоделированные спектры пропускания для ультратонкой структуры с различными внутренними радиусами. По мере увеличения внутреннего радиуса мы можем видеть, что мультипольные резонансы смещаются в синюю сторону, как и ожидалось из дисперсионного соотношения. Также варьируется количество наблюдаемых мультипольных резонансов. На рисунке S3e показаны профили поля для нескольких мод более высокого порядка, которые обозначены стрелками на рис.S3d.

Печать металлическими красками на гибких подложках подходит для изготовления микроволновых компонентов в различных гибких устройствах. Фактически, были изучены конформные волноводы SPP, и было продемонстрировано, что ложные SPP могут распространяться по криволинейным поверхностям с очень низкими потерями на распространение ^8,9 . Здесь мы рассматриваем прямой изгиб компактного плазмонного резонатора и с помощью экспериментов и численного моделирования демонстрируем, что мультипольные резонансы все еще сохраняются, несмотря на значительный изгиб.

Компактный поддельный резонатор LSP R = 15 мм и R = 4,5 мм был напечатан на бумаге. Поскольку наш резонатор напечатан на бумаге, его можно легко согнуть, как показано на рис. 2а. Печатный резонатор помещали на пластину из пенополистирола (показатель преломления которой близок к 1 на микроволновых частотах) и сгибали двумя боковыми блоками из пенополистирола. На рис. 2а показаны вид сверху и сбоку на конфигурацию эксперимента. Регулируя расстояние между двумя блоками из пенополистирола, мы изменяли кривизну изогнутого резонатора.На рис. 2b показан измеренный спектр амплитуды пропускания для нескольких различных значений кривизны. Мы видим, что даже когда радиус кривизны r _c значительно уменьшается от бесконечности (плоский) до r _c = 1,75 см, измеренные мультипольные резонансы все еще сохраняются.

Прямой изгиб поддельного плазмонного резонатора ( R = 15 мм, r = 4,5 мм) . ( a ) Изображение экспериментальной конфигурации (слева: вид сверху, справа: вид сбоку.Также определяется определение радиуса кривизны r _c ). ( b ) Измеренные спектры пропускания для различной кривизны изгиба (радиус кривизны r _c ). Черные стрелки указывают положение мультипольных резонансов. ( c ) Смоделированные профили мод (E _z ) для квадрупольного, гексапольного и октупольного резонансов в изогнутом резонаторе ( r _c = 2,08 см). Верхняя панель — это профиль поля, измеренный 0.На 5 мм выше конструкции, а нижняя панель измеряется на 3 мм выше конструкции. ( d ) Смоделированные спектры пропускания.

Мы также подтвердили это поведение при изгибе с помощью моделирования методом конечных элементов. Подробную информацию об условиях моделирования можно найти в разделе «Методы». На рис. 2в показаны смоделированные профили мод для квадрупольного, гексапольного и октупольного резонансов в изогнутом резонаторе на их соответствующих резонансных частотах (4,55, 5,2 и 5,6 ГГц соответственно). Верхняя панель — это профиль поля, измеренный 0.На 5 мм выше конструкции, тогда как нижняя панель измеряется на 3 мм выше конструкции. Эти профили поля (E _z ) четко подтверждают, что мультипольные резонансы могут поддерживаться в изогнутом плазмонном резонаторе. На рисунке 2d показан смоделированный спектр пропускания для нескольких кривизны изгиба. За исключением небольшого сдвига частоты и амплитудной модуляции, квадрупольный, гексапольный и октупольный резонансы сохраняются для всех рассмотренных кривизн изгиба. Результаты моделирования достаточно хорошо согласуются с экспериментальными данными на рис.2b.

Плазмонные структуры Spoof могут жестко ограничивать электромагнитные поля даже на микроволновых частотах, и, таким образом, они могут быть полезны для электромагнитного зондирования. Чтобы проверить чувствительность плазмонных резонаторов, мы провели больше симуляций; Плазмонный резонатор с имитацией плазмы покрыт тонким диэлектрическим слоем (толщиной 1 мм) с различными индексами (1, 1.02, 1.04, 1.06, 1.08 и 1.1). На рис. 3а показана наша конфигурация моделирования, а на рис. 3б — смоделированный спектр пропускания для различных индексов.По мере увеличения индекса резонансный пик смещается в красную сторону, а амплитуда изменяется монотонно, как это обычно наблюдается в экспериментах по определению индекса ^{22,25,33,34,35} . Рисунок 3c показывает, как резонансная частота гексапольной моды изменяется с изменением индекса, и мы получаем чувствительность 1,3 ГГц / RIU из наклона.

Возможности обнаружения печатных плазмонных резонаторов (моделирование). ( a ) Конфигурация моделирования: плазмонный резонатор (R = 15 мм, r = 4.5 мм) покрывается тонким слоем диэлектрика (толщиной = 1 мм) разных индексов. ( b ) Смоделированные спектры пропускания для индексов 1, 1.02, 1.04, 1.06, 1.08 и 1.1. ( c ) Зависимость резонансной частоты гексапольной моды от показателя преломления тонкого диэлектрического слоя.

До сих пор мы рассматривали мультипольные резонансы в одиночных плазмонных резонаторах. Дополнительные функциональные элементы могут быть сконструированы с использованием связанных резонаторов. Например, мы можем отфильтровать нежелательные резонансные пики и изолировать целевой резонанс, используя эффект Вернье в связанных плазмонных резонаторах.Электропроводность металлических чернил обычно ниже, чем проводимость металлических линий на печатных платах, и поэтому резонансы в печатных образцах часто расширяются. Пики множественных резонансов могут частично перекрываться и могут быть не такими четкими. В нашем случае мы можем выделить один резонансный пик более высокого порядка с помощью эффекта Вернье, который может быть полезен для многих печатных устройств с металлическими чернилами.

Эффект Вернье при передаче возникает из-за переноса энергии через спектрально перекрывающиеся резонансы ^36,37,38,39 .Когда два резонатора немного разных размеров связаны через перекрытие в ближнем поле, только перекрывающиеся резонансные пики имеют заметную амплитуду пропускания, тогда как другие спектрально смещенные резонансы подавляются. Также были проведены исследования оптического зондирования, основанные на эффекте Вернье в оптическом диапазоне частот ^36,38,39 .

Здесь мы демонстрируем эффект Вернье в связанных плазмонных резонаторах двух разных размеров; для большего резонатора внешний и внутренний радиусы равны R ₁ = 18 мм и r ₁ = 10.8 мм соответственно при R ₂ = 15 мм, r ₂ = 8,25 мм для меньшего. Мы выбрали этот размер так, чтобы мультипольные резонансы меньшего резонатора слегка сдвигались в сторону более высоких частот, вызывая спектральное перекрытие моды более высокого порядка большего резонатора с модой более низкого порядка меньшего резонатора. На рис. 4а, б показаны смоделированные и измеренные спектры пропускания соответственно. Чтобы измерить амплитуду передачи, мы сначала устанавливаем два зонда лицом друг к другу [см. Конфигурацию на рис.4в, г]. Синяя и оранжевая кривые на рис. 4а — смоделированные спектры от отдельных больших и меньших резонаторов соответственно. Каждый резонатор демонстрирует четкие мультипольные резонансы, и он спроектирован так, что октуполь большего резонатора спектрально соответствует гексаполю меньшего резонатора (обозначенного на рисунке как « f ₂ » на рисунке).

Эффект Вернье в связанном плазмонном резонаторе, который состоит из более крупных ( R = 18 мм, r = 10.8 мм) и меньшие ( R = 15 мм , r = 8,25 мм) резонаторы. ( a ) и ( b ) — смоделированные и измеренные спектры пропускания. Синяя и оранжевая кривые — спектры от отдельных больших и меньших резонаторов соответственно. ( c ) и ( d ) показывают конфигурацию зонда и смоделированные профили поля, соответствующие синей и оранжевой кривым. Желтая и пурпурная кривые — это спектры пропускания от структуры Вернье с конфигурациями зонда, показанными на ( e ) и ( f ), соответственно.Сплошная черная стрелка ( f ₂ предназначена) — это целевое положение резонанса в текущей структуре Вернье. При отрегулированном расположении датчиков контраст пропускания между целевым резонансом ( f ₂ предназначен) и другими резонансами значительно увеличивается. Профили поля в ( c ) — ( f ) получены на частотах f ₁ и f ₂ .

Передача в связанной структуре Вернье показана желтой кривой [см. Также конфигурацию на Рис.4д]. На целевой частоте (« f ₂ задано») пик передачи отчетливо виден, как и ожидалось. В более высокочастотной области явно подавляются моды более высокого порядка. Однако мы замечаем, что в области более низких частот спектральная фильтрация не идеальна, и все же остается нежелательный пик передачи (например, см. Пик, обозначенный как « f ₁ нежелательный» на желтой кривой. ). Из-за более широких резонансов в модах низшего порядка (квадруполь в меньшем резонаторе) пик нежелательного пропускания все еще остается.Однако мы обнаружили, что, если мы повернем датчики источника и детектора, как показано на рис. 4f, мы также сможем подавить этот низкочастотный пик. Смоделированный спектр пропускания для этой конфигурации зонда также показан на рис. 4а (фиолетовая кривая). В этом случае зонд источника поворачивается на 22,5 °, а зонд детектора — на 90 °. Оба вращаются против часовой стрелки [см. Конфигурацию датчика на рис. 4f]. Теперь остается сильным только целевой резонанс около 7 ГГц.За исключением одного целевого резонанса на f ₂ , все остальные пики значительно подавлены. Следовательно, мы можем избирательно обращаться к резонансу более высокого порядка в плазмонной структуре Вернье. Мы также проверили это поведение экспериментально, как показано на рис. 4b. Из-за отсутствия подложки в моделировании резонансные пики в измерениях слегка смещены в красную область по сравнению с пиками в моделировании. За исключением этого спектрального сдвига, эксперименты в целом хорошо согласуются с моделированием.При повернутой конфигурации зонда (пурпурная кривая) доминирует один резонансный пик, а другие сильно подавляются.

Это поведение можно понять из профилей поля на рис. 4e, f. Когда датчики источника и детектора обращены друг к другу (рис. 4e), энергии гексапольной и октупольной мод в большем резонаторе могут передаваться меньшему резонатору на обеих частотах f ₁ и f ₂ . См. Профили полей на рис.4e. Следовательно, у нас все еще есть нежелательная низкочастотная энергия. Однако при повернутом датчике источника (рис. 4f) профиль моды в большем резонаторе также поворачивается соответствующим образом (см. Также рис. S5 в «Дополнительная информация»). Обратите внимание, что датчик источника является движущей точкой моды и становится положением пучности (т. Е. Максимума поля) моды. Затем мода меньшего резонатора также поворачивается соответствующим образом, потому что она возбуждается большим резонатором. Мы также отмечаем, что связь в ближнем поле между двумя резонансами изменяется от полюс-полюса к связи узел-узел ¹⁹ ; сравните профили поля при f ₂ на рис.4д, ф. Теперь только на целевой частоте f ₂ , энергия моды может эффективно передаваться в новое положение датчика детектора [см. Профили поля на рис. 4f]. Следовательно, мы можем выделить резонанс одиночной мишени на f ₂ [фиолетовая кривая на рис. 4a, b].

В нашей структуре Вернье расстояние между двумя резонаторами составляет 10 мм, так что они остаются в режиме слабой связи. Если расстояние уменьшается до порядка ~ 1 мм, между двумя резонаторами возникает сильная связь, и каждый резонансный пик в спектре пропускания разделяется на две гибридные моды (режимы связывания и анти-связывания) ^17,18,20,21 .Это усложняет передачу и может ухудшить спектральную фильтрацию на одной целевой частоте. Таким образом, чтобы добиться четкой спектральной фильтрации в нашем эксперименте, мы обеспечили достаточно большой зазор между двумя резонаторами. Этот размер зазора приводит к уменьшению амплитуды передачи. Однако, как показано в наших результатах измерений (желтая и пурпурная кривые на рис. 4b), амплитуда пропускания остается достаточно высокой, чтобы получить спектральную фильтрацию.

Наконец, мы проверили чувствительность связанной структуры с вернье следующим образом.Диэлектрические диски (радиус 5 мм и высота 1 мм) были изготовлены с помощью трехмерной (3D) печати. Фактор заполнения ( FF ) в диэлектрических дисках изменялся во время 3D-печати, так что показатель преломления менялся постепенно (см. Рис. 5a). Напечатанные чувствительные элементы намного меньше длины волны измерения (λ = 60 мм на частоте 5 ГГц). Показатель преломления материала для 3D-печати (VeroWhite) составил ~ 1,7. Таким образом, показатель преломления n наших диэлектрических дисков можно оценить с помощью приближения эффективной среды: \ (n \ приблизительно 1 \ times \ left (1-FF \ right) +1.7 \ раз FF \). Увеличивая FF от 0 до 1, мы достигли очень широкого диапазона значений показателя преломления от 1 до 1,7, и мы могли экспериментально исследовать отклик плазмонных резонаторов в широком диапазоне значений показателя преломления. На рис. 5а показаны напечатанные диэлектрические диски, когда FF = 0,2, 0,4, 0,6, 0,8 и 1, что приблизительно соответствует показателям преломления 1,14, 1,28, 1,42, 1,56 и 1,7 соответственно. На этот раз мы немного изменили радиус большего резонатора ( R ₁ = 17.8 мм, r ₁ = 10,68 мм), чтобы вызвать небольшое рассогласование резонансной частоты между двумя одиночными резонаторами на целевой частоте f ₂ . Это рассогласование позволяет настраивать амплитуду отфильтрованного пика при изменении индекса.

Индексный тест на нониусной структуре. Все результаты являются экспериментальными данными. Небольшое рассогласование между резонансами в двух одиночных резонаторах сначала вносится, чтобы вызвать настройку амплитуды отфильтрованного пика (см.рис.S4 в «Дополнительная информация»). ( a ) Изображение чувствительных элементов с различными коэффициентами заполнения ( FF ) 0,2, 0,4, 0,6, 0,8 и 1 соответственно, что приблизительно соответствует показателям преломления 1,14, 1,28, 1,42, 1,56 и 1.7. ( b ) показаны экспериментальные конфигурации: чувствительный элемент (коэффициент заполнения FF ₁ ) вводится в левый резонатор и постепенно изменяется, фиксируя элемент на правом резонаторе (коэффициент заполнения FF ₂ исправлено).Левый, средний и правый столбцы соответствуют случаю, когда FF ₂ зафиксировано как 0, 0,6 и 1 соответственно. ( c ) Измеренные спектры пропускания. ( d ) Изменение частоты и амплитуды резонанса. Амплитуда становится максимальной при различных значениях FF ₁ для каждого случая (0,2, 0,4 и 0,8 для левого, среднего и правого столбцов соответственно). ( e ) Схематическое изображение индексации в структуре Вернье.Синяя, оранжевая и фиолетовая линии соответствуют большему, меньшему и связанному резонаторам соответственно. При изменении FF ₁ синяя линия постепенно смещается в красный цвет (от пунктирной к сплошной), в то время как оранжевая линия остается фиксированной на значении частоты (определенном с помощью FF ₂ ). В каждом случае максимум передачи структуры Вернье достигается при разных FF ₁ .

Мы провели эксперименты, варьируя чувствительные элементы на большем (левом) резонаторе (т.е.е., FF ₁ варьируется) при фиксации элементов на меньшем (правом) резонаторе (т.е. FF ₂ фиксировано). Рисунок 5b поясняет экспериментальную конфигурацию; левый, средний и правый столбцы соответствуют случаю, когда FF ₂ зафиксировано как 0, 0,6 и 1 соответственно. Измеренный спектр пропускания показан на рис. 5в. На рисунке 5d показано, как резонансная частота и амплитуда изменяются в каждом случае с FF ₁ .Частота отфильтрованного резонансного пика постепенно переходит в красное смещение. Однако амплитуда достигает максимума при разных значениях FF ₁ для каждого случая (0,2, 0,4 и 0,8 для левого, среднего и правого столбцов соответственно). Рисунок 5e схематически объясняет поведение; синяя и оранжевая линии соответствуют амплитуде пропускания большего и меньшего резонаторов соответственно, а фиолетовая линия соответствует связанной структуре Вернье. При изменении FF ₁ синяя линия постепенно смещается в красную сторону (от пунктирных к сплошным линиям), тогда как оранжевая линия (резонанс меньшего резонатора) остается фиксированной на значении частоты, которое определяется FF ₂ .Следовательно, в каждом случае мы достигли перекрывающегося резонанса при разных FF ₁ . Это приводит к настройке амплитуды считывания индекса.

В структуре Вернье, состоящей из двух связанных резонаторов, амплитуда пропускания отфильтрованного резонансного пика достигает своего максимума, когда два резонанса спектрально перекрываются. Перекрывающийся пик будет чувствительно реагировать на сдвиг резонанса каждого отдельного резонатора. Следовательно, в зависимости от спектрального сдвига каждого резонансного пика амплитуда передачи может увеличиваться или уменьшаться.Таким образом, также может быть рассчитана амплитуда передачи; например, его можно максимизировать при нашем целевом условии. Таким образом, можно получить больше функциональных возможностей и большую гибкость дизайна.

Печать металлическими чернилами поддельных плазмонных структур имеет уникальные достоинства для микроволновых фотонных компонентов. Поскольку геометрические параметры плазмонных структур имеют размер миллиметра в диапазоне частот несколько гигагерц, обычных струйных принтеров достаточно для обеспечения достаточной структурной точности.За счет использования более совершенной технологии печати рабочая частота может быть увеличена еще больше ⁴⁰ . Сильное ограничение поля в поддельных плазмонных структурах делает их идеальными для компактных функциональных элементов и электромагнитного зондирования. Кроме того, печать на бумаге выгодна для недорогих одноразовых сенсорных устройств.

Беспроводная связь будущего требует более высоких частотных диапазонов для дальнейшего увеличения пропускной способности данных ^41,42 , и ожидается, что высокофункциональные микроволновые компоненты будут развернуты в многочисленных беспроводных устройствах ^43,44 .